「高等学校物理/物理II/電気と磁気」の版間の差分
削除された内容 追加された内容
発展としてポインティングベクトルについて |
→発展： 相対論の一次近似: 磁束の運動の節に、電磁波の文章が混ざってたので削除。 |
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190 行
磁場Ｂの中を、電荷ｑの荷電粒子が速度ｖで運動すると、ローレンツ力はベクトル外積を用いて ｆ＝ｑ・ｖ×Ｂ の力が粒子に働くが、ここで観測者の座標系を変えたとして、同じ粒子を、粒子と同じ方向に速度ｖで動く座標形Ｋの中の観測者から見たらどうなるか？ 座標系ｋでは、粒子の速度は v(Ｋ)＝0 であり、磁束の速度を V<sub>b</sub> とすると、前の座標系の粒子とは反対方向に動くので、
:V<sub>b</sub> ＝－v である。
新しい座標系ｋから観測しても、粒子がｆ＝q・v×B の大きさの力を受けて加速されることには変わらないが、座標系ｋでは、荷電粒子は静止していたのに、ローレンツ力を受けたと考えるのは不合理である。磁束は、V<sub>b</sub>＝－ｖで運動していたので、磁束の運動によって ｆ＝ｑ・（－V<sub>b</sub>）×Ｂ＝－ｑ・V<sub>b</sub>×Ｂ の力を受けたと考えるべきである。粒子を質量0の質点とみなせば、静止している荷電粒子に力を及ぼせるのは、電場だけだから、つまり速度V<sub>b</sub>で運動する磁束
=== 運動する電場は磁界を作る ===
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